Class | Thermo_Advanced_Function |
In: |
thermo_advanced_function.f90
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基礎ルーチン, 関数集を use して複雑な熱力学関数を計算するモジュール
Function : | |||
CAPE : | real | ||
tmp_p(:) : | real, intent(in)
| ||
tmp_z(size(tmp_p)) : | real, intent(in)
| ||
tmp_qv(size(tmp_p)) : | real, intent(in)
| ||
tmp_t(size(tmp_p)) : | real, intent(in)
| ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
undeff : | real, intent(in), optional |
real function CAPE( tmp_p, tmp_z, tmp_qv, tmp_t, z_ref, undeff ) use Thermo_Const use Thermo_Function use Algebra use Statistics implicit none real, intent(in) :: tmp_p(:) ! 気圧 [Pa] real, intent(in) :: tmp_z(size(tmp_p)) ! 高度 [m] real, intent(in) :: tmp_qv(size(tmp_p)) ! 混合比 [kg/kg] real, intent(in) :: tmp_t(size(tmp_p)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: z_ref ! パーセルを持ち上げる基準高度 [m] real, intent(in), optional :: undeff integer :: nx, i, j, iz_LFC, iz_LNB real :: PLFC, TLFC, PLNB, ZLFC, ZLNB real :: tmp(size(tmp_p)), t_par(size(tmp_p)) t_par=0.0 nx=size(tmp_p) !-- LFC, LNB での高度, 温度, 圧力の計算 TLFC=T_LFC( z_ref, tmp_z, tmp_t, tmp_p, tmp_qv ) ZLFC=z_LFC( z_ref, tmp_z, tmp_t, tmp_p, tmp_qv ) ZLNB=z_LNB( z_ref, tmp_z, tmp_t, tmp_p, tmp_qv ) call interpo_search_1d( tmp_z, ZLFC, iz_LFC, undeff ) call interpo_search_1d( tmp_z, ZLNB, iz_LNB, undeff ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_LFC), tmp_z(iz_LFC+1), tmp_p(iz_LFC), tmp_p(iz_LFC+1), ZLFC, PLFC ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_LNB), tmp_z(iz_LNB+1), tmp_p(iz_LNB), tmp_p(iz_LNB+1), ZLNB, PLNB ) do i=1,nx if(tmp_p(i)<=PLFC.and.tmp_p(i)>=PLNB)then if(present(undeff))then if(undeff==tmp_t(i))then tmp(i)=undeff else t_par(i)=moist_laps_temp( PLFC, TLFC, tmp_p(i) ) tmp(i)=(t_par(i)-tmp_t(i))/tmp_p(i) end if else t_par(i)=moist_laps_temp( PLFC, TLFC, tmp_p(i) ) tmp(i)=(t_par(i)-tmp_t(i))/tmp_p(i) end if end if end do call rectangle_int( tmp_p, tmp, PLNB, PLFC, CAPE, undeff ) ! PLNB が先に来ているが, rectangle_int の処理の都合でそうなっている. ! 積分の向きは, \int^{PLNB}_{PLFC} で行われる. CAPE=-CAPE*Rd return end function
Function : | |||
CIN : | real | ||
tmp_p(:) : | real, intent(in)
| ||
tmp_z(size(tmp_p)) : | real, intent(in)
| ||
tmp_qv(size(tmp_p)) : | real, intent(in)
| ||
tmp_t(size(tmp_p)) : | real, intent(in)
| ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
undeff : | real, intent(in), optional |
real function CIN( tmp_p, tmp_z, tmp_qv, tmp_t, z_ref, undeff ) use Thermo_Const use Algebra use Thermo_Function use Statistics implicit none real, intent(in) :: tmp_p(:) ! 気圧 [Pa] real, intent(in) :: tmp_z(size(tmp_p)) ! 高度 [m] real, intent(in) :: tmp_qv(size(tmp_p)) ! 混合比 [kg/kg] real, intent(in) :: tmp_t(size(tmp_p)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: z_ref ! パーセルを持ち上げる基準高度 [m] real, intent(in), optional :: undeff integer :: nx, i, j, iz_LFC, iz_ref, iz_LCL real :: PLFC, TLFC, ZLFC, PLCL, ZLCL, TLCL, p_ref, T_ref, qv_ref real :: tmp(size(tmp_p)), t_par(size(tmp_p)) t_par=0.0 nx=size(tmp_p) !-- z_ref を基準とした, LCL, LFC での温度, 高度, 圧力の計算 !-- LFC 高度の変数計算 TLFC=T_LFC( z_ref, tmp_z, tmp_t, tmp_p, tmp_qv ) ZLFC=z_LFC( z_ref, tmp_z, tmp_t, tmp_p, tmp_qv ) call interpo_search_1d( tmp_z, ZLFC, iz_LFC, undeff ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_LFC), tmp_z(iz_LFC+1), tmp_p(iz_LFC), tmp_p(iz_LFC+1), ZLFC, PLFC ) !-- reference 高度の変数計算 call interpo_search_1d( tmp_z, z_ref, iz_ref, undeff ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_ref), tmp_z(iz_ref+1), tmp_p(iz_ref), tmp_p(iz_ref+1), z_ref, p_ref ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_ref), tmp_z(iz_ref+1), tmp_t(iz_ref), tmp_t(iz_ref+1), z_ref, T_ref ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_ref), tmp_z(iz_ref+1), tmp_qv(iz_ref), tmp_qv(iz_ref+1), z_ref, qv_ref ) !-- LCL 高度の変数計算 TLCL=TqvP_2_TLCL( t_ref, qv_ref, p_ref ) ZLCL=z_LCL( z_ref, tmp_z, tmp_t, tmp_p, tmp_qv ) call interpo_search_1d( tmp_z, ZLCL, iz_LCL, undeff ) call interpolation_1d( tmp_z(iz_LCL), tmp_z(iz_LCL+1), tmp_p(iz_LCL), tmp_p(iz_LCL+1), ZLCL, PLCL ) ! 周囲の温度は T で得られているので, まず LCL を計算し, その高度 ! までを乾燥断熱で, それ以降を湿潤断熱でパーセル温度を計算. do i=1,nx if(tmp_z(i)>=z_ref.and.tmp_z(i)<=ZLCL)then t_par(i)=T_ref-(g/Cpd)*(tmp_z(i)-z_ref) else t_par(i)=moist_laps_temp( PLCL, TLCL, tmp_p(i) ) end if if(present(undeff))then if(undeff==tmp_t(i))then tmp(i)=undeff else tmp(i)=(t_par(i)-tmp_t(i))/tmp_p(i) end if else tmp(i)=(t_par(i)-tmp_t(i))/tmp_p(i) end if end do !do i=1,nx ! if(tmp_p(i)<p_ref.and.tmp_p(i)>PLFC)then ! t_par(i)=t_bot-(g/CPD)*(height(i+1)-height(i)) ! if(PLCL>PLFC)then ! 強い逆転層のある場合 ! if(p(i)<=PLCL.and.p(i)>=PLFC)then ! call moist_laps_calc( PLCL, TLCL, p(i), t_par(i) ) ! end if ! end if ! end if !end do call rectangle_int( tmp_p, tmp, PLFC, p_ref, CIN, undeff ) ! PLNB が先に来ているが, rectangle_int の処理の都合でそうなっている. ! 積分の向きは, \int^{PLNB}_{PLFC} で行われる. CIN=-CIN*Rd return end function
Function : | |||
Louis : | real | ||
z : | real, intent(in)
| ||
z0m : | real, intent(in)
| ||
richard : | real, intent(in)
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Louis(1980) で提案されている大気の不安定度を考慮したバルク係数の補正係数を計算する関数
real function Louis( z, z0m, richard ) ! Louis(1980) で提案されている大気の不安定度を考慮したバルク係数の補正係数を計算する関数 use Thermo_Const implicit none real, intent(in) :: z ! cm を求める高度 [m] real, intent(in) :: z0m ! モデルで計算される粗度高度 [m] real, intent(in) :: richard ! バルクリチャードソン数 real, parameter :: b=5.0, c=5.0 real :: cm_tmp, zratio cm_tmp=(kalm/(log(z)-log(z0m)))**2 zratio=z/z0m if(richard<0.0)then Louis=1.0-((2.0*b*richard)/(1.0+3.0*b*c*cm_tmp*sqrt(-richard*zratio))) else Louis=1.0/(1.0+2.0*b*richard*sqrt(1.0+c*richard)) end if return end function
Function : | |||
Rich : | real | ||
za : | real, intent(in)
| ||
pta : | real, intent(in)
| ||
ptg : | real, intent(in)
| ||
va : | real, intent(in)
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qva : | real, intent(in)
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qvs : | real, intent(in)
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バルクリチャードソン数を計算する関数
real function Rich( za, pta, ptg, va, qva, qvs ) ! バルクリチャードソン数を計算する関数 use Phys_Const use Thermo_Function implicit none real, intent(in) :: za ! リチャードソン数を計算する高度 [m] real, intent(in) :: pta ! za での仮温位 [K] real, intent(in) :: ptg ! 地表面での温位 [K] real, intent(in) :: va ! 高度 za での水平風速の絶対値 [m/s] real, intent(in) :: qva ! za での混合比 [kg/kg] real, intent(in) :: qvs ! 地表面での飽和混合比 [kg/kg] real :: ptvg, ptva, dpt ptvg=ptg*((1.0+eps_rdrv*qvs)/(1.0+qvs)) ptva=pta*((1.0+eps_rdrv*qva)/(1.0+qva)) dpt=ptva-ptvg Rich=(g*za*dpt)/(ptva*(va**2)) return end function
Function : | |||
T_LFC : | real | ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
z(:) : | real, intent(in)
| ||
temp(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
pres(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
qv(size(z)) : | real, intent(in)
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LFC 高度での温度を計算する. ある基準高度での相当温位を上昇させたとき, 周囲の飽和相当温位と一致する高度が LFC である. ここでは, 周囲の飽和相当温位と交差する 2 点を求め, そこから高度方向に 内挿することで高度を決定する.
real function T_LFC( z_ref, z, temp, pres, qv ) ! LFC 高度での温度を計算する. ! ある基準高度での相当温位を上昇させたとき, 周囲の飽和相当温位と一致する高度が ! LFC である. ! ここでは, 周囲の飽和相当温位と交差する 2 点を求め, そこから高度方向に ! 内挿することで高度を決定する. use Statistics use Thermo_Function implicit none real, intent(in) :: z_ref ! 基準高度 [m] real, intent(in) :: z(:) ! 高度座標 [m] real, intent(in) :: temp(size(z)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: pres(size(z)) ! 圧力 [Pa] real, intent(in) :: qv(size(z)) ! 水蒸気混合比 [kg/kg] integer :: i, j, k, nz, iz, iept real :: sept(size(z)) real :: eptiz, eptiz1, ept_ref, z_sol nz=size(z) !-- 鉛直方向の飽和相当温位を計算. do i=1,nz sept(i)=thetaes_Bolton( temp(i), pres(i) ) end do !-- z_ref での相当温位を計算する. call interpo_search_1d( z, z_ref, iz ) !-- iz と iz+1 での相当温位を計算. eptiz=thetae_Bolton( temp(iz), qv(iz), pres(iz) ) eptiz1=thetae_Bolton( temp(iz+1), qv(iz+1), pres(iz+1) ) !-- これらの間から相当温位を内挿 call interpolation_1d( z(iz), z(iz+1), eptiz, eptiz1, z_ref, ept_ref ) !-- z_ref より上の高度で ept_ref と飽和相当温位の関係を計算. do i=iz+1,nz if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i+1)-ept_ref)<0.0)then iept=i exit end if end do !-- パーセルの相当温位が環境場の飽和相当温位と逆転する直前の高度が iept である. !-- ここで, iept と iept+1 の飽和相当温位から高度を内挿する. call interpolation_1d( sept(iept), sept(iept+1), temp(iept), temp(iept+1), ept_ref, z_sol ) T_LFC=z_sol return end function
Function : | |||
T_LNB : | real | ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
z(:) : | real, intent(in)
| ||
temp(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
pres(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
qv(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
opt : | integer, intent(in), optional
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LNB 高度での温度を計算する. LFC 高度以上で再び環境場の飽和相当温位と交わる高度が LNB である. ただし, 実際の測定データでは, 測器の微小変動により, LFC の直上で LNB に 到達する場合がある. そこで, opt として, LFC を求めてから LNB を計算する方法と 上空から下向きに下ろして最初に交差する高度を LNB と定義する手法の 2 パターン用意することにする. opt = 1, LFC から求める. opt = 2 直上から計算. デフォルトでは opt = 1 を計算.
real function T_LNB( z_ref, z, temp, pres, qv, opt ) ! LNB 高度での温度を計算する. ! LFC 高度以上で再び環境場の飽和相当温位と交わる高度が LNB である. ! ただし, 実際の測定データでは, 測器の微小変動により, LFC の直上で LNB に ! 到達する場合がある. ! そこで, opt として, LFC を求めてから LNB を計算する方法と ! 上空から下向きに下ろして最初に交差する高度を LNB と定義する手法の ! 2 パターン用意することにする. ! opt = 1, LFC から求める. opt = 2 直上から計算. ! デフォルトでは opt = 1 を計算. use Statistics use Thermo_Function implicit none real, intent(in) :: z_ref ! 基準高度 [m] real, intent(in) :: z(:) ! 高度座標 [m] real, intent(in) :: temp(size(z)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: pres(size(z)) ! 圧力 [Pa] real, intent(in) :: qv(size(z)) ! 水蒸気混合比 [kg/kg] integer, intent(in), optional :: opt ! 計算手法のオプション integer :: i, j, k, nz, iz, iept, counter real :: sept(size(z)) real :: eptiz, eptiz1, ept_ref, z_sol nz=size(z) !-- 鉛直方向の飽和相当温位を計算. do i=1,nz sept(i)=thetaes_Bolton( temp(i), pres(i) ) end do !-- z_ref での相当温位を計算する. call interpo_search_1d( z, z_ref, iz ) !-- iz と iz+1 での相当温位を計算. eptiz=thetae_Bolton( temp(iz), qv(iz), pres(iz) ) eptiz1=thetae_Bolton( temp(iz+1), qv(iz+1), pres(iz+1) ) !-- これらの間から相当温位を内挿 call interpolation_1d( z(iz), z(iz+1), eptiz, eptiz1, z_ref, ept_ref ) counter=0 if(present(opt))then if(opt==2)then do i=nz,iz+1,-1 ! 上から下に下ろす. if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i-1)-ept_ref)<0.0)then iept=i-1 ! 上から下に下ろしているので, 1 要素下のデータが iept. exit end if end do else !-- z_ref より上の高度で ept_ref と飽和相当温位の関係を計算. do i=iz+1,nz if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i+1)-ept_ref)<0.0)then counter=counter+1 if(counter==2)then iept=i exit end if end if end do end if else do i=iz+1,nz if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i+1)-ept_ref)<0.0)then counter=counter+1 if(counter==2)then iept=i exit end if end if end do end if !-- パーセルの相当温位が環境場の飽和相当温位と逆転する直前の高度が iept である. !-- ここで, iept と iept+1 の飽和相当温位から高度を内挿する. call interpolation_1d( sept(iept), sept(iept+1), temp(iept), temp(iept+1), ept_ref, z_sol ) T_LNB=z_sol return end function
Function : | |||
cm : | real | ||
z : | real, intent(in)
| ||
z0m : | real, intent(in)
| ||
richard : | real, intent(in), optional
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運動量に関するバルク係数を計算する関数
real function cm( z, z0m, richard ) ! 運動量に関するバルク係数を計算する関数 use Thermo_Const implicit none real, intent(in) :: z ! cm を求める高度 [m] real, intent(in) :: z0m ! モデルで計算される粗度高度 [m] real, intent(in), optional :: richard ! Louis (1980) のスキームで計算する場合のバルクリチャードソン数 if(present(richard))then cm=(kalm/(log(z)-log(z0m)))**2 cm=cm*Louis( z, z0m, richard ) else cm=(kalm/(log(z)-log(z0m)))**2 end if return end function
Function : | |||
precip_water : | real | ||
p(:) : | real, intent(in)
| ||
qv(size(p)) : | real, intent(in)
| ||
undef : | real, intent(in), optional
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可降水量を計算する. 単位は [kg/m^2] 積分範囲は p の要素数の上下端で自動的に指定. 気象がわかる数と式より, 高度座標で積分するのではなく, 静力学平衡から気圧座標へ置き直して積分.
real function precip_water( p, qv, undef ) ! 可降水量を計算する. 単位は [kg/m^2] ! 積分範囲は p の要素数の上下端で自動的に指定. ! 気象がわかる数と式より, 高度座標で積分するのではなく, ! 静力学平衡から気圧座標へ置き直して積分. use Algebra implicit none real, intent(in) :: p(:) ! 圧力 [Pa] real, intent(in) :: qv(size(p)) ! 水蒸気混合比 [kg/kg] real, intent(in), optional :: undef ! undef integer :: nx, i real, dimension(size(p)) :: tmp_p, tmp_qv real :: precip nx=size(p) if(present(undef))then do i=1,nx if(p(i)==undef.or.qv(i)==undef)then tmp_qv(i)=0.0 tmp_p(i)=tmp_p(i-1) else tmp_qv(i)=qv(i) tmp_p(i)=p(i) end if end do else do i=1,nx tmp_qv(i)=qv(i) tmp_p(i)=p(i) end do end if call rectangle_int( tmp_p, tmp_qv, tmp_p(nx), tmp_p(1), precip ) write(*,*) "precip", precip, tmp_qv(1), tmp_qv(nx) precip_water=-precip/g return end function
Function : | |||
qrsg_2_dbz : | real | ||
rho : | real, intent(in)
| ||
qr : | real, intent(in)
| ||
qs : | real, intent(in), optional
| ||
qg : | real, intent(in), optional
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雨水混合比から擬似的なレーダー反射強度に変換する関数. レーダー反射強度 dbz はレーダー反射因子 Z を用いて, $$ dbz = 10 log{Z} $$ で定義される. さらに, 反射因子 Z は $$Z=\sum_{D^6} =int^{infty}_{0}{N(D)D^6dD} $$ という式で定義される. ここで, D は水物質の直径, N は数密度である. ここでは気象レーダーを仮定しているので, 降水粒子のカテゴリは 雨水, 雪, 霰 のみとする. warm rain の場合でも, 雪と霰の混合比をゼロで引数に入れることで計算が可能. 粒径分布は指数関数分布を仮定して計算する. その場合, 各カテゴリ粒子の粒径分布は 粒子の直径を D_x として, $$n_x(D_x)=n_{x0}exp{(-lambda _xD_x)} $$ という式で表現される. ここで, $lambda _x$は粒径分布の傾きである. 変換公式としては, Murakami (1990) の (54) 式を用いて計算を行う.
real function qrsg_2_dbz( rho, qr, qs, qg ) ! 雨水混合比から擬似的なレーダー反射強度に変換する関数. ! レーダー反射強度 dbz はレーダー反射因子 Z を用いて, ! $$ dbz = 10 \log{Z} $$ ! で定義される. さらに, 反射因子 Z は ! $$Z=\sum_{D^6} =int^{\infty}_{0}{N(D)D^6dD} $$ ! という式で定義される. ここで, D は水物質の直径, N は数密度である. ! ここでは気象レーダーを仮定しているので, 降水粒子のカテゴリは ! 雨水, 雪, 霰 のみとする. ! warm rain の場合でも, 雪と霰の混合比をゼロで引数に入れることで計算が可能. ! 粒径分布は指数関数分布を仮定して計算する. その場合, 各カテゴリ粒子の粒径分布は ! 粒子の直径を D_x として, ! $$n_x(D_x)=n_{x0}\exp{(-\lambda _xD_x)} $$ ! という式で表現される. ここで, $\lambda _x$は粒径分布の傾きである. ! 変換公式としては, Murakami (1990) の (54) 式を用いて計算を行う. use Math_Const use Special_Function implicit none real, intent(in) :: rho ! 大気の密度 [kg/m^3] real, intent(in) :: qr ! 雨水の混合比 [kg/kg] real, intent(in), optional :: qs ! 雪の混合比 [kg/kg] real, intent(in), optional :: qg ! 霰の混合比 [kg/kg] real, parameter :: nr0=8.0e6 ! 雨水の y 切片濃度 [1/m^4] real, parameter :: ns0=1.8e6 ! 雪の y 切片濃度 [1/m^4] real, parameter :: ng0=1.1e6 ! 霰の y 切片濃度 [1/m^4] ! y 切片濃度は CReSS の設定値を用いる. real, parameter :: rhos=84.0 ! 雪の密度 [kg/m^3] real, parameter :: rhog=300.0 ! 霰の密度 [kg/m^3] ! 霰や雪は結晶構造で変動するが, ここでは一様と ! 仮定し, CReSS の値を用いる. real, parameter :: epi=4.2 ! 氷の誘電率 real, parameter :: epw=80.0 ! 水の誘電率 real :: coef real :: z_tmp z_tmp=0.0 coef=kaijo(6.0)*(((epi-1.0)/(epi+2.0))/((epw-1.0)/(epw+2.0))**2) if(present(qs))then z_tmp=z_tmp+coef*((rhos/rhow)**2)*ns0*((rho*qs/(pi*rhos*ns0))**1.75)!*1.0e18 end if if(present(qg))then z_tmp=z_tmp+coef*((rhog/rhow)**2)*ng0*((rho*qg/(pi*rhog*ng0))**1.75)!*1.0e18 end if z_tmp=z_tmp+nr0*((rho*qr/(pi*rhow*nr0))**1.75)!*1.0e18 z_tmp=coef*z_tmp if(z_tmp>0.0)then qrsg_2_dbz=180.0+10.0*log10(z_tmp) else qrsg_2_dbz=0.0 end if return end function
Function : | |||
ust : | real | ||
cmd : | real, intent(in)
| ||
va : | real, intent(in)
|
摩擦速度 u_* を計算する関数
real function ust( cmd, va ) ! 摩擦速度 u_* を計算する関数 implicit none real, intent(in) :: cmd ! 高度 za でのバルク係数 real, intent(in) :: va ! 高度 za での水平風の絶対値 [m/s] ust=va*sqrt(cmd) end function
Function : | |||
z_LCL : | real | ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
z(:) : | real, intent(in)
| ||
temp(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
pres(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
qv(size(z)) : | real, intent(in)
|
LCL 高度を計算する. パーセルが z_ref から断熱過程で上昇し, この温度に達したときの高度が LCL 高度となるので, z_ref から乾燥断熱減率で以下のように計算する. LCL 高度を z_LCL とし, パーセルの基準高度を z_ref とすると, LCL に達するまでは乾燥断熱減率 Gamma _d で変化するので, $Gamma _d=\frac{g}{C_p} =-frac{T_LCL-T_ref}{z_LCL-z_ref} $ という式が成り立つ. ここで, z_LCL について解くと, $z_LCL=z_ref+frac{C_p}{g} (T_ref-T_LCL)$ となる.
real function z_LCL( z_ref, z, temp, pres, qv ) ! LCL 高度を計算する. ! パーセルが z_ref から断熱過程で上昇し, この温度に達したときの高度が ! LCL 高度となるので, z_ref から乾燥断熱減率で以下のように計算する. ! LCL 高度を z_LCL とし, パーセルの基準高度を z_ref とすると, ! LCL に達するまでは乾燥断熱減率 \Gamma _d で変化するので, ! $\Gamma _d=\frac{g}{C_p} =-\frac{T_LCL-T_ref}{z_LCL-z_ref} $ ! という式が成り立つ. ここで, z_LCL について解くと, ! $z_LCL=z_ref+\frac{C_p}{g} (T_ref-T_LCL)$ ! となる. use Thermo_Const use Phys_Const use Statistics implicit none real, intent(in) :: z_ref ! 基準高度 [m] real, intent(in) :: z(:) ! 高度座標 [m] real, intent(in) :: temp(size(z)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: pres(size(z)) ! 圧力 [Pa] real, intent(in) :: qv(size(z)) ! 水蒸気混合比 [kg/kg] integer :: i, j, k, nz, iz_ref real :: TLCL real :: T_ref, P_ref, qv_ref call interpo_search_1d( z, z_ref, iz_ref ) call interpolation_1d( z(iz_ref), z(iz_ref), temp(iz_ref), temp(iz_ref+1), z_ref, T_ref ) call interpolation_1d( z(iz_ref), z(iz_ref), pres(iz_ref), pres(iz_ref+1), z_ref, P_ref ) call interpolation_1d( z(iz_ref), z(iz_ref), qv(iz_ref), qv(iz_ref+1), z_ref, qv_ref ) TLCL=TqvP_2_TLCL( T_ref, P_ref, qv_ref ) ! z_ref のパーセルの LCL での温度. z_LCL=z_ref+(Cpd/g)*(T_ref-TLCL) return end function
Function : | |||
z_LFC : | real | ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
z(:) : | real, intent(in)
| ||
temp(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
pres(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
qv(size(z)) : | real, intent(in)
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LFC 高度を計算する. ある基準高度での相当温位を上昇させたとき, 周囲の飽和相当温位と一致する高度が LFC である. ここでは, 周囲の飽和相当温位と交差する 2 点を求め, そこから高度方向に 内挿することで高度を決定する.
real function z_LFC( z_ref, z, temp, pres, qv ) ! LFC 高度を計算する. ! ある基準高度での相当温位を上昇させたとき, 周囲の飽和相当温位と一致する高度が ! LFC である. ! ここでは, 周囲の飽和相当温位と交差する 2 点を求め, そこから高度方向に ! 内挿することで高度を決定する. use Statistics use Thermo_Function implicit none real, intent(in) :: z_ref ! 基準高度 [m] real, intent(in) :: z(:) ! 高度座標 [m] real, intent(in) :: temp(size(z)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: pres(size(z)) ! 圧力 [Pa] real, intent(in) :: qv(size(z)) ! 水蒸気混合比 [kg/kg] integer :: i, j, k, nz, iz, iept real :: sept(size(z)) real :: eptiz, eptiz1, ept_ref, z_sol nz=size(z) !-- 鉛直方向の飽和相当温位を計算. do i=1,nz sept(i)=thetaes_Bolton( temp(i), pres(i) ) end do !-- z_ref での相当温位を計算する. call interpo_search_1d( z, z_ref, iz ) !-- iz と iz+1 での相当温位を計算. eptiz=thetae_Bolton( temp(iz), qv(iz), pres(iz) ) eptiz1=thetae_Bolton( temp(iz+1), qv(iz+1), pres(iz+1) ) !-- これらの間から相当温位を内挿 call interpolation_1d( z(iz), z(iz+1), eptiz, eptiz1, z_ref, ept_ref ) !-- z_ref より上の高度で ept_ref と飽和相当温位の関係を計算. do i=iz+1,nz if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i+1)-ept_ref)<0.0)then iept=i exit end if end do !-- パーセルの相当温位が環境場の飽和相当温位と逆転する直前の高度が iept である. !-- ここで, iept と iept+1 の飽和相当温位から高度を内挿する. call interpolation_1d( sept(iept), sept(iept+1), z(iept), z(iept+1), ept_ref, z_sol ) z_LFC=z_sol return end function
Function : | |||
z_LNB : | real | ||
z_ref : | real, intent(in)
| ||
z(:) : | real, intent(in)
| ||
temp(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
pres(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
qv(size(z)) : | real, intent(in)
| ||
opt : | integer, intent(in), optional
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LNB 高度を計算する. LFC 高度以上で再び環境場の飽和相当温位と交わる高度が LNB である. ただし, 実際の測定データでは, 測器の微小変動により, LFC の直上で LNB に 到達する場合がある. そこで, opt として, LFC を求めてから LNB を計算する方法と 上空から下向きに下ろして最初に交差する高度を LNB と定義する手法の 2 パターン用意することにする. opt = 1, LFC から求める. opt = 2 直上から計算. デフォルトでは opt = 1 を計算.
real function z_LNB( z_ref, z, temp, pres, qv, opt ) ! LNB 高度を計算する. ! LFC 高度以上で再び環境場の飽和相当温位と交わる高度が LNB である. ! ただし, 実際の測定データでは, 測器の微小変動により, LFC の直上で LNB に ! 到達する場合がある. ! そこで, opt として, LFC を求めてから LNB を計算する方法と ! 上空から下向きに下ろして最初に交差する高度を LNB と定義する手法の ! 2 パターン用意することにする. ! opt = 1, LFC から求める. opt = 2 直上から計算. ! デフォルトでは opt = 1 を計算. use Statistics use Thermo_Function implicit none real, intent(in) :: z_ref ! 基準高度 [m] real, intent(in) :: z(:) ! 高度座標 [m] real, intent(in) :: temp(size(z)) ! 温度 [K] real, intent(in) :: pres(size(z)) ! 圧力 [Pa] real, intent(in) :: qv(size(z)) ! 水蒸気混合比 [kg/kg] integer, intent(in), optional :: opt ! 計算手法のオプション integer :: i, j, k, nz, iz, iept, counter real :: sept(size(z)) real :: eptiz, eptiz1, ept_ref, z_sol nz=size(z) !-- 鉛直方向の飽和相当温位を計算. do i=1,nz sept(i)=thetaes_Bolton( temp(i), pres(i) ) end do !-- z_ref での相当温位を計算する. call interpo_search_1d( z, z_ref, iz ) !-- iz と iz+1 での相当温位を計算. eptiz=thetae_Bolton( temp(iz), qv(iz), pres(iz) ) eptiz1=thetae_Bolton( temp(iz+1), qv(iz+1), pres(iz+1) ) !-- これらの間から相当温位を内挿 call interpolation_1d( z(iz), z(iz+1), eptiz, eptiz1, z_ref, ept_ref ) counter=0 if(present(opt))then if(opt==2)then do i=nz,iz+1,-1 ! 上から下に下ろす. if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i-1)-ept_ref)<0.0)then iept=i-1 ! 上から下に下ろしているので, 1 要素下のデータが iept. exit end if end do else !-- z_ref より上の高度で ept_ref と飽和相当温位の関係を計算. do i=iz+1,nz if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i+1)-ept_ref)<0.0)then counter=counter+1 if(counter==2)then iept=i exit end if end if end do end if else do i=iz+1,nz if((sept(i)-ept_ref)*(sept(i+1)-ept_ref)<0.0)then counter=counter+1 if(counter==2)then iept=i exit end if end if end do end if !-- パーセルの相当温位が環境場の飽和相当温位と逆転する直前の高度が iept である. !-- ここで, iept と iept+1 の飽和相当温位から高度を内挿する. call interpolation_1d( sept(iept), sept(iept+1), z(iept), z(iept+1), ept_ref, z_sol ) z_LNB=z_sol return end function